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Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-03-12T11:02:06Z

GT061:

Glühelektrischer-Effekt / Edison-Effekt

Aufbau:

Die Mitte des Versuches befindet sich ein Gefäß, in dem ein Vakuum herrscht. Außerdem befindet sich in diesem Gefäß ein Glühdrat, der an eine Wechselspannung angeschlossen ist. An dem anderen Ende befindet sich ein Strommessgerät.

[[Datei:]]
[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz an dünnen Schichten |Interferenz an dünnen Schichten]]

<math>\frac {1} {2}</math>

Metzler: S.214

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-03-12T10:51:26Z

GT061:

Glühelektrischer-Effekt / Edison-Effekt

Aufbau:

[[Datei:]]
[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz an dünnen Schichten |Interferenz an dünnen Schichten]]

<math>\frac {1} {2}</math>

Metzler: S.214

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-03-12T10:50:38Z

GT061:

Glühelektrischer-Effekt / Edison-Effekt

Aufbau:

[[Datei:motion.gif]]
[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz an dünnen Schichten |Interferenz an dünnen Schichten]]

<math>\frac {1} {2}</math>

Metzler: S.214

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-12T10:41:55Z

GT061:

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \Delta \lambda = \lambda' - \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Die Compton-Wellenlänge ist die Wellenlänge <math> \Delta \lambda </math>, die bei einem Winkel <math> \theta </math> von 90° resultiert. Hier ist <math> (1-cos90°) = 1 </math> Das heißt:

<math> {\lambda}_{C} = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} </math>

Das Photon gibt also ein Teil seiner Energie an das Elektron ab, wodurch die Welle des Lichtes langwelliger wird.

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-12T10:39:25Z

GT061: text hinzugefügt

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \Delta \lambda = \lambda' - \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Die Compton-Wellenlänge ist die Wellenlänge <math> \Delta \lambda </math>, die bei einem Winkel <math> \theta </math> von 90° resultiert. Das heißt:

<math> {\lambda}_{C} = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} </math>

Das Photon gibt also ein Teil seiner Energie an das Elektron ab, wodurch die Welle des Lichtes langwelliger wird.

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-12T10:36:39Z

GT061: formel

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \Delta \lambda = \lambda' - \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Die Compton-Wellenlänge ist die Wellenlänge <math> \Delta \lambda </math>, die bei einem Winkel <math> \theta </math> von 90° resultiert. Das heißt:

<math> {\lambda}_{C} = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} </math>

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T11:09:34Z

GT061: text

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \Delta \lambda = \lambda' - \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Die Compton-Wellenlänge

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T11:01:45Z

GT061: formel

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \Delta \lambda = \lambda' - \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T11:00:56Z

GT061: formel

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \Delta \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T11:00:25Z

GT061: formel

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.

[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \DELTA \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:59:40Z

GT061: formel

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.

Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge <math>\lambda'</math>.

Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel <math>\theta </math> zu.
Die Wellenlängenänderung und die Intensität der gestreuten Strahlung sind bei 180° maximal. Hier spricht man von einer "Rückwärtsstrahlung".

Die Wellenlängenänderung ist tendenziell sehr gering. Deshalb kann dieser Effekt nur bei Strahlung mit kleiner Wellenlänge nachgewiesen werden, wie zum Beispiel mit Röntgenstrahlung.
[[Datei:Compton-1.png|Compton-Effekt]]

Für die Berechnung des Effektes kann man den Stoß zwischen Photon und Elektron, wie gesagt, als elastischen Stoß betrachten. Es gelten also sowohl Energie- als auch Impulserhaltungssatz. Zudem muss man aufgrund der entstehenden hohen Geschwindigkeit des Elektrons mit relativistischen Massen rechnen.
Daraus ergibt sich dann folgende Formel für beliebige Winkel:

<math> \delta \lambda = \frac{h}{{m}_{0e} \cdot c} \cdot (1-cos \theta) </math>

Metzler: 384,492 

Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:53:29Z

GT061: text

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:44:12Z

GT061: text

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:36:21Z

GT061: math

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:35:24Z

GT061: math

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:34:44Z

GT061: math

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:05:52Z

GT061: math

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:04:08Z

GT061: math

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:01:56Z

GT061: Absätze

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:01:10Z

GT061: fix small

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T10:00:16Z

GT061: test bild

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T09:59:58Z

GT061: test bild

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.
Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge.
Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel zu.
[[Datei:Compton-1.png|]Compton-Effekt]

 Metzler: 384,492 
 Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T09:59:20Z

GT061: Bild eingefügt

Der Compton-Effekt weist nach, dass bei dem Stoß von Photonen mit Elektronen Energie und Impuls übertragen werden. Dies ist wie bei einem elastischen Stoß.
Nach dem Stoß haben die Photonen eine größere Wellenlänge.
Der Unterschied dieser Wellenlängen nimmt mit dem Streuwinkel zu.
[[Datei:Compton-1.png|mini]]

 Metzler: 384,492 
 Tafelwerk: 133

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T09:54:51Z

GT061: Beschreibung

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Compton-Effekt

2024-03-05T09:39:09Z

GT061: metzler

Metzler: 384,492

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-02-27T10:04:02Z

GT061:

Glühelektrischer-Effekt / Edison-Effekt

Aufbau:

[[Datei:Maxresdefault.jpg]]
[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz an dünnen Schichten |Interferenz an dünnen Schichten]]

<math>\frac {1} {2}</math>

Metzler: S.214

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-02-27T09:52:11Z

GT061: metzler

Glühelektrischer-Effekt / Edison-Effekt

[[Datei:Maxresdefault.jpg]]
[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz an dünnen Schichten |Interferenz an dünnen Schichten]]

<math>\frac {1} {2}</math>

Metzler: S.214

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-02-27T09:49:53Z

GT061:

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-02-27T09:45:14Z

GT061: Aufbau

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Versuche/Glühelektrischer Effekt

2024-02-27T09:42:15Z

GT061: Überschrift

Glühelektrischer-Effekt / Edison-Effekt

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz

2024-02-20T11:09:37Z

GT061: Metzer, Tafelwerk

Als Interferenz wird die Überlagerung mehrerer Wellenzüge beschrieben. Diese treten zum einen destruktiv (schwächend), als auch konstruktiv (verstärkend) auf. Dabei entstehen sowohl Maxima, als auch Minima. Dies sieht man in der folgenden Graphik als schwarze Striche (Minima) und hell-rote Striche (Maxima).

[[Datei:Maxresdefault.jpg]]

Dieses Phänomen der Interferenz mehrerer Wellen kann man nur bei kohärenten Wellen entdecken. Kohärente Wellen sind wellen, die die gleiche Frequenz f haben. Dabei ist dann vor allem der Gangunterschied <math>\Delta s</math> der Wellen dafür verantwortlich, wie das Interferenzmuster aussieht. Diese ist die Addition beider Wellen mit dem Gangunterschied.

Interferenz kann bei jeglicher Form von Wellen auftreten, wie z.B. bei akustischen oder optischen Wellen. Auch die Ursche des Gangunterschieds und der damit resultierenden Interferenz kann variieren:

[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Einzelspalt |Interferenz am Einzelspalt]]

[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Doppelspalt |Interferenz am Doppelspalt]]

[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Gitter |Interferenz am Gitter]]

[[Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz an dünnen Schichten |Interferenz an dünnen Schichten]]

Zum Berechnen der Maxima und Minima bestimmt man bei jeder oben genannten Ursache den Gangunterschied, der zu einem Minimum oder zu einem Maximum führt. Dieser lässt sich jeweils unterschiedlich berechnen.

Maximum:

Der Gangunterschied der (meist) beiden Wellen muss ein Vielfaches der Wellenlänge <math>\lambda</math> sein.

<math>\lambda; 2 \lambda; 3 \lambda; 4 \lambda</math>

Minimum:

Der Gangunterschied der (meist) beiden Wellen muss ein ein Vielfaches der Wellenlänge + die hälfte der Wellenlänge sein.

<math>\frac {1} {2} \lambda; 1 \frac {1} {2} \lambda; 2 \frac {1} {2} \lambda; 3 \frac {1} {2} \lambda</math>

Metzler: S.132,133,302 ff.
Tafelwerk: S.131

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz

2024-02-20T11:05:22Z

GT061: Neue Inhalte, Verlinkungen, Maximum, Minimum Interferenz

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz

2024-02-20T10:06:53Z

GT061: neu Infos Interferenz

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Interferenz

2024-02-20T09:54:51Z

GT061: Anfangstext optimiert

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Harmonische Schwingung

2023-05-20T08:08:08Z

GT061: formatierung

Die harmonischen Schwingungen stimmen mit der Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung überein. Damit werden diese Schwingungen auch Sinusschwingungen genannt.
Für harmonische Schwingungen gilt die folgende Gleichung für die Schwingungsdauer und die Kraft.

[[Datei:Schwingungsdauer harmonische Schwingung.png |Schwingungsdauer]]

[[Datei:Kraft harmonische Schwingungen.png |Kraft]]

Wenn man noch eine Dämpfung hat kommt wird noch der Abklingkoeffizient hinzugefügt

[[Datei:Schwingungsdauer mit Dämpfung.png |Schwingungsdauer]]

Ein Beispiel für einen harmonischen Schwinger ist der Federpendel. Hierbei hängt ein Gewicht an einer Feder und und pendelt auf und ab. Dafür kann man die oben stehende Formel benutzen, wobei D die Federkonstante ist.

Ein weiteres Beispiel für eine harmonische Schwingung ist das Fadenpendels, wobei ein Gewicht an einem Faden hängt und es hin und her Schwingt. Hierbei kommt nun die Zentripetalkraft ins Spiel. Mit Hilfe dieser und der Gewichtskraft kann man die Formel für die Kraft der Auslenkung aufstellen

[[Datei:Skizze Fadenpendel.png |Skizze]]

[[Datei:Kraft Fandenpendel.png |Kraft]]

Setzt man diese mit der Kraftgleichung einer harmonischen Schwingung gleich, erhält man diese Gleichung

[[Datei:D.png |D]]

Setz man diese nun in die Gleichung zur Schwingungsdauer ein erhält man abschließend die Gleichung eines Fandenpendels.

[[Datei:Schwingungsdauer Fadenpendel.png |Schwingungsdauer]]

Metzler: S.110; Tafelwerk: S.114

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Harmonische Schwingung

2023-05-20T08:05:42Z

GT061: Bild hinzugefügt

Die harmonischen Schwingungen stimmen mit der Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung überein. Damit werden diese Schwingungen auch Sinusschwingungen genannt.
Für harmonische Schwingungen gilt die folgende Gleichung für die Schwingungsdauer und die Kraft.

[[Datei:Schwingungsdauer harmonische Schwingung.png |Schwingungsdauer]]

[[Datei:Kraft harmonische Schwingungen.png |Kraft]]

Wenn man noch eine Dämpfung hat kommt wird noch der Abklingkoeffizient hinzugefügt

[[Datei:Schwingungsdauer mit Dämpfung.png |Schwingungsdauer]]

Ein Beispiel für einen harmonischen Schwinger ist der Federpendel. Hierbei hängt ein Gewicht an einer Feder und und pendelt auf und ab. Dafür kann man die oben stehende Formel benutzen, wobei D die Federkonstante ist.

Ein weiteres Beispiel für eine harmonische Schwingung ist das Fadenpendels, wobei ein Gewicht an einem Faden hängt und es hin und her Schwingt. Hierbei kommt nun die Zentripetalkraft ins Spiel. Mit Hilfe dieser und der Gewichtskraft kann man die Formel für die Kraft der Auslenkung aufstellen

[[Datei:Skizze Fandenpendel.png |Skizze]]

[[Datei:Kraft Fandenpendel.png |Kraft]]

Setzt man diese mit der Kraftgleichung einer harmonischen Schwingung gleich, erhält man diese Gleichung

[[Datei:D.png |D]]

Setz man diese nun in die Gleichung zur Schwingungsdauer ein erhält man abschließend die Gleichung eines Fandenpendels.

[[Datei:Schwingungsdauer Fadenpendel.png |Schwingungsdauer]]

Metzler: S.110; Tafelwerk: S.114

Datei:Skizze Fadenpendel.png

2023-05-20T08:04:59Z

GT061: Hochgeladen mit VisualEditor Seite

{{Information
|description = Skizze Fadenpendel aus dem Unterricht
|source = Eigene Arbeit
|author = [[User:GT061|GT061]]
}}

== Lizenz ==
{{Bild-CC-by-sa/4.0/de}}

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Harmonische Schwingung

2023-05-20T08:03:18Z

GT061: formatierung

Die harmonischen Schwingungen stimmen mit der Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung überein. Damit werden diese Schwingungen auch Sinusschwingungen genannt.
Für harmonische Schwingungen gilt die folgende Gleichung für die Schwingungsdauer und die Kraft.

[[Datei:Schwingungsdauer harmonische Schwingung.png |Schwingungsdauer]]

[[Datei:Kraft harmonische Schwingungen.png |Kraft]]

Wenn man noch eine Dämpfung hat kommt wird noch der Abklingkoeffizient hinzugefügt

[[Datei:Schwingungsdauer mit Dämpfung.png |Schwingungsdauer]]

Ein Beispiel für einen harmonischen Schwinger ist der Federpendel. Hierbei hängt ein Gewicht an einer Feder und und pendelt auf und ab. Dafür kann man die oben stehende Formel benutzen, wobei D die Federkonstante ist.

Ein weiteres Beispiel für eine harmonische Schwingung ist das Fadenpendels, wobei ein Gewicht an einem Faden hängt und es hin und her Schwingt. Hierbei kommt nun die Zentripetalkraft ins Spiel. Mit Hilfe dieser und der Gewichtskraft kann man die Formel für die Kraft der Auslenkung aufstellen

[[Datei:Kraft Fandenpendel.png |Kraft]]

Setzt man diese mit der Kraftgleichung einer harmonischen Schwingung gleich, erhält man diese Gleichung

[[Datei:D.png |D]]

Setz man diese nun in die Gleichung zur Schwingungsdauer ein erhält man abschließend die Gleichung eines Fandenpendels.

[[Datei:Schwingungsdauer Fadenpendel.png |Schwingungsdauer]]

Metzler: S.110; Tafelwerk: S.114

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Harmonische Schwingung

2023-05-20T08:02:34Z

GT061: Bilder hinzugefügt

Die harmonischen Schwingungen stimmen mit der Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung überein. Damit werden diese Schwingungen auch Sinusschwingungen genannt.
Für harmonische Schwingungen gilt die folgende Gleichung für die Schwingungsdauer und die Kraft.

[[Datei:Schwingungsdauer harmonische Schwingung.png |Schwingungsdauer]]
[[Datei:Kraft harmonische Schwingungen.png |Kraft]]

Wenn man noch eine Dämpfung hat kommt wird noch der Abklingkoeffizient hinzugefügt

[[Datei:Schwingungsdauer mit Dämpfung.png |Schwingungsdauer]]

Ein Beispiel für einen harmonischen Schwinger ist der Federpendel. Hierbei hängt ein Gewicht an einer Feder und und pendelt auf und ab. Dafür kann man die oben stehende Formel benutzen, wobei D die Federkonstante ist.

Ein weiteres Beispiel für eine harmonische Schwingung ist das Fadenpendels, wobei ein Gewicht an einem Faden hängt und es hin und her Schwingt. Hierbei kommt nun die Zentripetalkraft ins Spiel. Mit Hilfe dieser und der Gewichtskraft kann man die Formel für die Kraft der Auslenkung aufstellen

[[Datei:Kraft Fandenpendel.png |Kraft]]

Setzt man diese mit der Kraftgleichung einer harmonischen Schwingung gleich, erhält man diese Gleichung

[[Datei:D.png |D]]

Setz man diese nun in die Gleichung zur Schwingungsdauer ein erhält man abschließend die Gleichung eines Fandenpendels.

[[Datei:Schwingungsdauer Fadenpendel.png |Schwingungsdauer]]

Metzler: S.110; Tafelwerk: S.114

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Harmonische Schwingung

2023-05-20T07:55:31Z

GT061: Bild hinzugefügt

Die harmonischen Schwingungen stimmen mit der Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung überein. Damit werden diese Schwingungen auch Sinusschwingungen genannt.
Für harmonische Schwingungen gilt die folgende Gleichung für die Schwingungsdauer und die Kraft.

[[Datei:Schwingungsdauer harmonische Schwingung.png |Schwingungsdauer]]

Wenn man noch eine Dämpfung hat kommt wird noch der Abklingkoeffizient hinzugefügt

Ein Beispiel für einen harmonischen Schwinger ist der Federpendel. Hierbei hängt ein Gewicht an einer Feder und und pendelt auf und ab. Dafür kann man die oben stehende Formel benutzen, wobei D die Federkonstante ist.

Ein weiteres Beispiel für eine harmonische Schwingung ist das Fadenpendels, wobei ein Gewicht an einem Faden hängt und es hin und her Schwingt. Hierbei kommt nun die Zentripetalkraft ins Spiel. Mit Hilfe dieser und der Gewichtskraft kann man die Formel für die Kraft der Auslenkung aufstellen

Setzt man diese mit der Kraftgleichung einer harmonischen Schwingung gleich, erhält man diese Gleichung

Setz man diese nun in die Gleichung zur Schwingungsdauer ein erhält man abschließend die Gleichung eines Fandenpendels.

Metzler: S.110; Tafelwerk: S.114

Datei:Kraft harmonische Schwingungen.png

2023-05-20T07:45:15Z

GT061: Hochgeladen mit VisualEditor Seite

{{Information
|description = Standardformel der Kraft bei harmonischen Schwingungen
|source = Eigene Arbeit
|author = [[User:GT061|GT061]]
}}

== Lizenz ==
{{Bild-CC-by-sa/4.0/de}}

Datei:Schwingungsdauer Fadenpendel.png

2023-05-20T07:44:29Z

GT061: Hochgeladen mit VisualEditor Seite

{{Information
|description = Formel der Schwingungsdauer eines Fadenpendels
|source = Eigene Arbeit
|author = [[User:GT061|GT061]]
}}

== Lizenz ==
{{Bild-CC-by-sa/4.0/de}}

Datei:Schwingungsdauer harmonische Schwingung.png

2023-05-20T07:43:46Z

GT061: Hochgeladen mit VisualEditor Seite

{{Information
|description = Formel der Schwingungsdauer ohne Dämpfung
|source = Eigene Arbeit
|author = [[User:GT061|GT061]]
}}

== Lizenz ==
{{Bild-CC-by-sa/4.0/de}}

Datei:Schwingungsdauer mit Dämpfung.png

2023-05-20T07:42:28Z

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|description = Formel der Schwingungsdauer mit Dämpfung
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Datei:Kraft Fandenpendel.png

2023-05-20T07:41:46Z

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|description = Formel der Kraft eines Fadenpendels
|source = Eigene Arbeit
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Datei:D.png

2023-05-20T07:40:57Z

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|description = D einer Schwingung
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Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Harmonische Schwingung

2023-05-20T07:40:17Z

GT061: Text hinzugefügt

Die harmonischen Schwingungen stimmen mit der Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung überein. Damit werden diese Schwingungen auch Sinusschwingungen genannt.
Für harmonische Schwingungen gilt die folgende Gleichung für die Schwingungsdauer und die Kraft.

Wenn man noch eine Dämpfung hat kommt wird noch der Abklingkoeffizient hinzugefügt

Ein Beispiel für einen harmonischen Schwinger ist der Federpendel. Hierbei hängt ein Gewicht an einer Feder und und pendelt auf und ab. Dafür kann man die oben stehende Formel benutzen, wobei D die Federkonstante ist.

Ein weiteres Beispiel für eine harmonische Schwingung ist das Fadenpendels, wobei ein Gewicht an einem Faden hängt und es hin und her Schwingt. Hierbei kommt nun die Zentripetalkraft ins Spiel. Mit Hilfe dieser und der Gewichtskraft kann man die Formel für die Kraft der Auslenkung aufstellen

Setzt man diese mit der Kraftgleichung einer harmonischen Schwingung gleich, erhält man diese Gleichung

Setz man diese nun in die Gleichung zur Schwingungsdauer ein erhält man abschließend die Gleichung eines Fandenpendels.

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Größen zum Beschreiben einer Schwingung

2023-05-20T07:13:32Z

GT061: Fußnote verändert

Zum Beschreiben einer Schwingung bracht man folgende Größen:

[[Datei:Amplitude.png||Amplitude]]

[[Datei:Schwingungsdauer.png||Schwingungsdauer]]

[[Datei:Auslenkung.png||Auslenkung]]

[[Datei:Dämpfung.png||Dämpfung]]

[[Datei:Frequenz.png||Frequenz]]

Die Grundlegende Schwingungsgleichung lautet:

[[Datei:Formel Schwingung.png||Formel]]

Tafelwerk: S. 114; Metzler: S.108 f.
<references />

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Größen zum Beschreiben einer Schwingung

2023-05-20T07:12:59Z

GT061: Fußnote verändert

Abitur Physik am Gymnasium Trittau/Größen zum Beschreiben einer Schwingung

2023-05-20T07:12:00Z

GT061: